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摘要：本文研究了激光粒度儀光源偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量的影響，發(fā)現(xiàn)受其影響的粒度范圍主要在0.3mm~1.5mm之間。在設(shè)計(jì)儀器時(shí)，若選擇垂直偏振光源，則儀器在上述范圍的粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率等性能指標(biāo)可顯著改善，從而獲得相對(duì)更好的性能。
關(guān)鍵詞：激光粒度儀，偏振態(tài)
 
1  引言
    顆粒在工業(yè)生產(chǎn)中有著非常廣泛的應(yīng)用，也和人們的日常生活密切相關(guān)。顆粒粒徑是顆粒的最重要參數(shù)，顆粒粒徑的大小在許多情況下直接影響到相關(guān)產(chǎn)品的性能和質(zhì)量。近年來(lái)，隨著各種新型顆粒材料的出現(xiàn)，也給激光粒度儀的粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率等指標(biāo)提出了更高的要求。
    目前，在用激光靜態(tài)散射法測(cè)量顆粒的粒度分布時(shí)，通常是將顆粒樣本分散在流動(dòng)的懸浮介質(zhì)（通常是水）中，然后流過(guò)測(cè)量窗口，同時(shí)用激光垂直照射測(cè)量窗口，在測(cè)量窗口前面和后面放置光電探測(cè)器測(cè)量顆粒的散射光信號(hào)，然后經(jīng)過(guò)計(jì)算機(jī)進(jìn)行反演計(jì)算從而得到顆粒樣本的粒度分布曲線。而顆粒樣本的散射光從水中經(jīng)過(guò)玻璃出射到空氣中時(shí)，會(huì)受到全反射現(xiàn)象的影響，從而導(dǎo)致某些角度的散射光無(wú)法被光電探測(cè)器探測(cè)到，最終可影響到0.1mm~1.0mm的粒度測(cè)量[1]。國(guó)產(chǎn)激光粒度儀幾乎全部都是采用激光束正入射到測(cè)量窗口的光路結(jié)構(gòu)，其測(cè)試結(jié)果不可避免地在0.1mm~1.0mm區(qū)間會(huì)受到影響。國(guó)外公司如英國(guó)馬爾文公司Mastersizer2000粒度儀采用藍(lán)光斜入射[2]、德國(guó)FRITSCH公司analysette22粒度儀采用棱鏡形狀測(cè)量窗口[3]、日本島津公司SALD-7101粒度儀采用在窗口側(cè)面放置探測(cè)器[4]等方法來(lái)處理全反射的影響。珠海歐美克儀器有限公司正在開發(fā)中的專利斜入射窗口技術(shù)將徹底解決此問(wèn)題[5]，能夠連續(xù)獲得0°~180°全范圍散射光能信息，結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，無(wú)數(shù)據(jù)拼接問(wèn)題，能夠進(jìn)行大范圍的連續(xù)測(cè)量。在斜入射窗口技術(shù)中，我們將激光束傾斜入射到測(cè)量窗口上，然后測(cè)量散射光能，因此激光的偏振態(tài)將會(huì)對(duì)測(cè)量造成影響。如果從玻璃與水、玻璃與空氣界面的折射角度考慮，由于偏振方向平行于入射面的激光具有較高的透射率，這有利于微弱散射光能信號(hào)的測(cè)量，似乎應(yīng)優(yōu)先考慮選擇平行于入射面的偏振激光。根據(jù)激光散射特性可知，顆粒散射光能的分布也與激光的偏振方向有關(guān)，因此激光的偏振態(tài)也會(huì)對(duì)最終的粒度測(cè)量結(jié)果造成影響，本文將在理論計(jì)算的基礎(chǔ)上對(duì)此影響進(jìn)行研究分析，從而能夠?qū)す饬６葍x的設(shè)計(jì)提供一些指導(dǎo)，以進(jìn)一步提高儀器的性能。
 
2  偏振激光的米氏散射光能計(jì)算及分析方法
    與現(xiàn)在激光粒度儀常采用的光學(xué)結(jié)構(gòu)相比[6]，斜入射窗口技術(shù)的測(cè)量窗口面不再與入射激光束垂直，而是傾斜70°放置[5]，此時(shí)激光束主光線的入射角也為70°，光路結(jié)構(gòu)如圖1所示，光電探測(cè)器陣列探測(cè)前向小角度散射光，側(cè)向探測(cè)器探測(cè)前向大角度散射光，后向探測(cè)器探測(cè)后向散射光。

 

 
 
 
 
 

圖1  激光粒度儀的斜入射光路結(jié)構(gòu)
Fig.1  The oblique incidence optical path structure of laser particle size analyzer
 
    假設(shè)測(cè)量窗口中的懸浮介質(zhì)為水，經(jīng)過(guò)計(jì)算可以發(fā)現(xiàn)這種結(jié)構(gòu)能夠同時(shí)連續(xù)測(cè)量全范圍0°~180°散射光能，不會(huì)受到全反射的影響，此時(shí)探測(cè)器分布的平面也就是激光散射平面與激光斜入射平面重合。這種結(jié)構(gòu)在測(cè)量90°散射角光能時(shí)也可以實(shí)現(xiàn)連續(xù)測(cè)量，可連續(xù)獲取全部散射角度的散射光能信息，這是此結(jié)構(gòu)最主要的特點(diǎn)。采用斜入射窗口技術(shù)將大大提高激光粒度儀在測(cè)量某些亞微米顆粒時(shí)的性能。
 
2.1  米氏散射光能計(jì)算方法
    米氏（Mie）理論是描述光的散射現(xiàn)象的嚴(yán)格理論，因此現(xiàn)代激光粒度儀大都采用米氏散射理論來(lái)計(jì)算探測(cè)器上的散射光強(qiáng)分布[7-9]。假設(shè)顆粒是均勻、各向同性的圓球，則可以根據(jù)Maxwell方程組嚴(yán)格地導(dǎo)出散射光場(chǎng)的強(qiáng)度分布為：
                                                                        （1）
其中Ia和Ib分別表示垂直于散射面和平行于散射面的散射光強(qiáng)分布，


式中，q 表示散射角，al和bl的表達(dá)式如下，


此處， ， ， ；式中， 為介質(zhì)的介電常數(shù)， 為散射粒子的介電常數(shù)， 為電導(dǎo)率， 和 分別為真空和介質(zhì)中的光波長(zhǎng)，r為粒子半徑，而


其中 ， 和 分別是第一類貝塞爾函數(shù)和諾俟曼函數(shù)。 和 的表達(dá)式則為：


其中 為一次締合勒讓德多項(xiàng)式。
    Mie理論是描述散射光場(chǎng)的嚴(yán)格理論，適用于經(jīng)典物理意義上任意大小的顆粒。但是對(duì)大顆粒( )，Mie散射公式及其數(shù)值計(jì)算都相當(dāng)復(fù)雜。將米氏理論計(jì)算所得的散射光強(qiáng)對(duì)各個(gè)光電探測(cè)器單元進(jìn)行積分，即可得到各個(gè)探測(cè)器的光能分布。
 
2.2  光源偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量影響的分析方法[1]
    光電探測(cè)器陣列用來(lái)測(cè)量樣品顆粒散射光能的分布。通常它是由一系列的同心圓環(huán)組成，每個(gè)環(huán)都是一個(gè)獨(dú)立的探測(cè)單元，一般來(lái)說(shuō)其面積隨著半徑的增大而呈指數(shù)式增大。因此盡管散射光的強(qiáng)度分布總是中心強(qiáng)邊緣弱，但探測(cè)器測(cè)得的光能分布的峰值卻總是在中心和邊緣之間的某個(gè)單元上。當(dāng)顆粒直徑變小時(shí)，散射光的分布范圍變大，光能分布曲線的第一峰值也會(huì)隨之外移。這就是激光粒度儀測(cè)量的基本原理[10]。
    通常探測(cè)器環(huán)半徑和代表粒徑選擇等比序列，利用附錄中的數(shù)據(jù)可以計(jì)算得到如圖2所示的散射光能分布曲線，圖中的橫坐標(biāo)表示探測(cè)器的環(huán)號(hào)，縱坐標(biāo)為對(duì)應(yīng)探測(cè)器上光能相對(duì)值。計(jì)算中選取代表粒徑為0.2mm、0.25mm、0.3mm，入射激光偏振態(tài)為非偏振光、垂直偏振光、平行偏振光。其中的垂直偏振和平行偏振均是相對(duì)于散射平面來(lái)說(shuō)的，光源發(fā)出激光的偏振方向垂直于散射平面稱為垂直偏振光，光源發(fā)出激光的偏振方向平行于散射平面稱為平行偏振光。由于在斜入射光路結(jié)構(gòu)中激光散射平面與激光斜入射平面（也就是光路的主平面）重合，也可以按照相對(duì)于入射光主平面的關(guān)系來(lái)描述激光偏振狀態(tài)，兩種描述方法一致，本文均按此約定描述激光偏振態(tài)，不再具體指明其參考平面。

圖2  不同偏振態(tài)及代表粒徑顆粒散射光能分布曲線
Fig.2  Light energy distributions of particles with different polarization and representative size
 
    從圖2可以看出，入射激光的偏振狀態(tài)對(duì)所選取的代表粒徑的散射光能分布的影響是比較大的，這幾個(gè)代表粒徑散射光能分布曲線的形態(tài)、寬度、主峰位置均發(fā)生了比較明顯的變化，可定性看出平行偏振光對(duì)應(yīng)的散射光能分布曲線出現(xiàn)了明顯的凹陷，導(dǎo)致其主峰的位置往左偏移，這將對(duì)粒度的測(cè)量產(chǎn)生明顯影響。
    從光能探測(cè)及反演計(jì)算的角度來(lái)分析，不同粒徑顆粒散射光能分布曲線差別越大，在光能探測(cè)和反演計(jì)算時(shí)就越容易區(qū)分出來(lái)，否則，容易造成其中一種含量變多而另一種含量變少，最終造成測(cè)量誤差變大、結(jié)果不穩(wěn)定。下面我們?cè)O(shè)法計(jì)算不同粒徑顆粒散射光能分布差異的程度。
    設(shè)共有n環(huán)探測(cè)器，編號(hào)為1,2×××n，測(cè)得的光能分別為E1,E2×××En，代表粒徑也選擇為n個(gè)，代表粒徑為di的顆粒的散射光能分布為Ei,1,Ei,2×××Ei,n，則定義向量Ei為
                                                                     （2）
這樣就得到了代表粒徑為di的顆粒的散射光能分布向量。由于共有n個(gè)代表粒徑，所以散射光能分布向量也有n個(gè)，組成一個(gè)向量組。下面分析這向量組中各向量間的相關(guān)性，根據(jù)線性代數(shù)理論，如果向量組內(nèi)各個(gè)向量之間的線性相關(guān)性越弱，則越容易根據(jù)總的光能分布求得各個(gè)代表粒徑顆粒的相對(duì)分布；如果向量組內(nèi)各個(gè)向量之間的線性相關(guān)性越強(qiáng)，則越難求得代表粒徑顆粒的相對(duì)分布；如果向量組內(nèi)某向量能夠由其他的向量線性表出，則代表粒徑顆粒相對(duì)分布不確定。下面計(jì)算各代表粒徑顆粒散射光能分布向量之間的去相關(guān)性，嚴(yán)格來(lái)說(shuō)，應(yīng)該進(jìn)行整個(gè)向量組內(nèi)的去相關(guān)性分析，本文為了簡(jiǎn)化分析，僅進(jìn)行兩種情況下的去相關(guān)性分析。
    (a)相鄰代表粒徑顆粒散射光能分布向量之間的去相關(guān)性分析。設(shè)相鄰代表粒徑di和di+1的散射光能分布向量為Ei和Ei+1，其相關(guān)系數(shù)為
                                                                          （3）
一般情況下0￡|Ri,i+1|￡1，當(dāng)|Ri,i+1|=1時(shí)，兩個(gè)向量相互平行，是完全線性相關(guān)的；Ri,i+1=0時(shí)，兩個(gè)向量相互垂直，是完全線性無(wú)關(guān)的。由于光能總為正值，故Ri,i+1也總為正值，因此可以按下式定義去相關(guān)系數(shù)來(lái)描述粒徑di和di+1的顆粒的散射光能差異程度
                                                                            （4）
顯然，0￡Di,i+1￡1，Di,i+1=0時(shí)光能分布沒(méi)有差異，Di,i+1=1時(shí)光能分布差異最大，一般認(rèn)為Di,i+1越大越好，這時(shí)能夠較準(zhǔn)確地計(jì)算出粒徑為di和di+1的顆粒的分布數(shù)據(jù)。
    用同樣的方法可以求得各個(gè)相鄰代表粒徑顆粒光能分布向量的去相關(guān)系數(shù)D1,2，D2,3×××Dn-1,n，然后對(duì)不同偏振態(tài)的光能分布向量用同樣的方法計(jì)算就可以得到另一組與上面對(duì)應(yīng)的代表粒徑顆粒光能分布向量的去相關(guān)系數(shù)D1,2'，D2,3'×××Dn-1,n'，然后就可以根據(jù)去相關(guān)系數(shù)的變化規(guī)律來(lái)分析激光偏振態(tài)的影響了。
    (b)各代表粒徑顆粒散射光能分布向量和其左右相鄰代表粒徑顆粒散射光能分布向量平均值之間的去相關(guān)性分析。與上面的分析相似，考慮到隨著代表粒徑的減小，光能分布的峰值逐漸向探測(cè)器外環(huán)移動(dòng)，所以可以推測(cè)某一代表粒徑的散射光能分布向量比較容易和其左右相鄰兩個(gè)代表粒徑的散射光能分布的算術(shù)平均值向量線性相關(guān)。設(shè)某一代表粒徑di的散射光能分布向量為Ei，其左右相鄰代表粒徑di-1和di+1的散射光能分布向量為Ei-1和Ei+1，則Ei-1和Ei+1的算術(shù)平均值為
                                                                （5）
可以得到相關(guān)系數(shù)為
                                                                    （6）
進(jìn)一步得到去相關(guān)系數(shù)為
                                                                     （7）
這樣我們就可以像(a)中那樣對(duì)其進(jìn)行分析。
 
3  計(jì)算結(jié)果及分析
    利用在附錄中給出的參數(shù)進(jìn)行計(jì)算，就可以得到各代表粒徑顆粒所對(duì)應(yīng)散射角在不同入射激光偏振態(tài)時(shí)的光能值，還可以進(jìn)一步分析光能分布的差異對(duì)粒度測(cè)量的影響。不同的光源偏振態(tài)呈現(xiàn)出不同的特性，下面給出分析的結(jié)果，其中的垂直偏振和平行偏振均是相對(duì)于散射平面來(lái)說(shuō)的，如前所述，光源發(fā)出激光的偏振方向垂直于散射平面稱為垂直偏振光，光源發(fā)出激光的偏振方向平行于散射平面稱為平行偏振光。
 
3.1  不同的光源偏振態(tài)對(duì)應(yīng)的光能分布曲線的差異
    圖3給出了光源為非偏振光時(shí)0.05mm~1mm代表粒徑顆粒歸一化光能分布曲線，圖4給出了光源為垂直偏振光時(shí)0.05mm~1mm代表粒徑顆粒歸一化光能分布曲線，圖5給出了光源為平行偏振光時(shí)0.05mm~1mm代表粒徑顆粒歸一化光能分布曲線。容易看到光能分布曲線形態(tài)在不同的光源偏振態(tài)時(shí)呈現(xiàn)出比較大的變化。

圖3  光源為非偏振光時(shí)0.05mm~1mm代表粒徑顆粒歸一化光能分布曲線
Fig.3  Normalized light energy distribution curve of 0.05mm~1mm representative size with non-polarized light
 

圖4  光源為垂直偏振光時(shí)0.05mm~1mm代表粒徑顆粒歸一化光能分布曲線
Fig.4  Normalized light energy distribution curve of 0.05mm~1mm representative size with vertical polarized light
 

圖5  光源為平行偏振光時(shí)0.05mm~1mm代表粒徑顆粒歸一化光能分布曲線
Fig.5  Normalized light energy distribution curve of 0.05mm~1mm representative size with parallel polarized light
 
    由圖3可見(jiàn)，在測(cè)量全范圍0°~180°散射角光能時(shí)（可采用珠海歐美克儀器有限公司的斜入射窗口測(cè)量技術(shù)），隨著代表粒徑的變化，光能分布曲線及其主峰位置呈現(xiàn)出有規(guī)律性的變化，也就是隨著粒徑的減小其對(duì)應(yīng)光能分布曲線的主峰不斷右移，可以看出測(cè)量下限在0.02mm~0.05mm附近；再對(duì)比圖4和圖5中的垂直和水平偏振態(tài)的情況，可見(jiàn)在垂直偏振光時(shí)光能分布曲線寬度變得更窄，而在平行偏振光時(shí)光能分布曲線的主峰被壓低而在整體上出現(xiàn)明顯的凹陷，據(jù)此可以推測(cè)垂直偏振光具有更高的測(cè)量精度，而平行偏振光在此區(qū)域的測(cè)量精度將由于某些信息的丟失而下降。如果考慮到0.1mm以下顆粒散射光能差別本來(lái)就很小，不會(huì)受到太大影響，可以定性認(rèn)為在0.3mm附近范圍的粒度測(cè)量性能將與激光偏振態(tài)呈現(xiàn)較強(qiáng)的關(guān)聯(lián)。
 
3.2  不同的光源偏振態(tài)對(duì)光能分布向量去相關(guān)系數(shù)的影響
    為了客觀地評(píng)價(jià)不同激光偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量的影響，我們計(jì)算了光能分布向量的去相關(guān)系數(shù)，圖6為相鄰代表粒徑顆粒散射光能分布向量去相關(guān)系數(shù)變化曲線，圖7為各代表粒徑光能和其左右代表粒徑光能算術(shù)平均值之間的去相關(guān)系數(shù)變化曲線。顯然，圖中三條曲線之間的相對(duì)開口越大，偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量的影響也就越大。

圖6  相鄰代表粒徑顆粒散射光能分布去相關(guān)系數(shù)
Fig.6  The decorrelation coefficient of the light energy distribution of adjacent representative size
 
    從圖6中可以明顯看出相鄰代表粒徑顆粒散射光能分布去相關(guān)系數(shù)受到激光偏振態(tài)的影響。相鄰代表粒徑顆粒散射光能的差別與測(cè)量的準(zhǔn)確性相對(duì)應(yīng)，由此可見(jiàn)對(duì)測(cè)量的準(zhǔn)確性來(lái)說(shuō)：（1）在0.1mm~4.0mm之間三條曲線曲線分開較明顯，說(shuō)明光源偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性產(chǎn)生影響；（2）在0.2mm~1.5mm附近三條曲線分開最明顯，光源偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量準(zhǔn)確性的影響較大；（3）小于0.1mm三條曲線近似重合，偏振態(tài)影響較小；（4）大于4.0mm三條曲線基本重合，偏振態(tài)變化對(duì)粒度測(cè)量沒(méi)有影響；（5）在受影響較大的粒徑區(qū)間0.2mm~1.5mm范圍內(nèi)，垂直偏振光測(cè)量的準(zhǔn)確性最高、非偏振光次之、平行偏振光測(cè)量的準(zhǔn)確性最低。

圖7  各代表粒徑光能和其左右代表粒徑光能平均值之間的去相關(guān)系數(shù)
Fig.7  The decorrelation coefficient of the light energy distribution of a representative size and the average light energy distribution of its directly adjacent two representative sizes
 
    從圖7中可以明顯看出各代表粒徑光能和其左右代表粒徑光能平均值之間的去相關(guān)系數(shù)受到光源偏振態(tài)的影響。此時(shí)的計(jì)算結(jié)果與測(cè)量的分辨率相對(duì)應(yīng)，可見(jiàn)對(duì)測(cè)量的分辨率來(lái)說(shuō)：（1）在0.1mm~6.0mm之間三條曲線分開較明顯，說(shuō)明光源偏振態(tài)的變化對(duì)粒度測(cè)量的分辨率產(chǎn)生影響；（2）在0.3mm~1.5mm附近三條曲線分開最明顯，差別較大，說(shuō)明光源偏振態(tài)的變化對(duì)粒度測(cè)量分辨率的影響較大；（3）小于0.1mm三條曲線近似重合，偏振態(tài)的變化影響較??；（4）大于6.0mm三條曲線基本重合，偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量沒(méi)有影響；（5）在受影響較大的0.3mm~1.5mm范圍內(nèi)，垂直偏振光測(cè)量的分辨率最高、非偏振光次之、平行偏振光測(cè)量的分辨率最低。
    綜合圖6和圖7及上面的分析結(jié)論可見(jiàn)，不同偏振態(tài)的入射激光束的散射光能分布存在差異，并且不同的粒徑區(qū)間對(duì)應(yīng)的散射光能分布差異程度也不相同，從而對(duì)粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率等產(chǎn)生了較大的影響；光源偏振態(tài)的變化對(duì)小于0.1mm的納米級(jí)顆粒測(cè)量影響較??；大于6.0mm的顆粒測(cè)量不受光源偏振態(tài)變化的影響；在0.3mm~1.5mm的粒徑范圍內(nèi)，粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率受到光源偏振態(tài)變化的影響較大；在受影響較大的0.3mm~1.5mm的粒徑范圍內(nèi)，用垂直偏振光進(jìn)行粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率最高、非偏振光次之、平行偏振光最低。這與前面通過(guò)對(duì)光能分布曲線影響的定性分析相一致。
    總之，在能夠連續(xù)獲得0°~180°全范圍散射光能信息的情況下，激光粒度儀設(shè)計(jì)所選用的入射激光的偏振態(tài)將對(duì)粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率等產(chǎn)生影響，在某些情況下這種影響會(huì)變得較大，降低了儀器的測(cè)量精度。在激光粒度儀使用過(guò)程中，如果光源的偏振態(tài)發(fā)生變化，同樣會(huì)對(duì)粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率等產(chǎn)生較大影響。在儀器的設(shè)計(jì)制作過(guò)程中，可以通過(guò)選擇垂直偏振光源來(lái)獲得相對(duì)較好的性能，可顯著提高激光粒度儀粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率等性能指標(biāo)。
 
4  結(jié)論
    本文計(jì)算并分析了激光粒度儀光源偏振態(tài)對(duì)粒度測(cè)量的影響，發(fā)現(xiàn)：（1）光源偏振態(tài)的變化對(duì)小于0.1mm的納米級(jí)顆粒測(cè)量影響較??；（2）大于6.0mm的顆粒測(cè)量不受光源偏振態(tài)變化的影響；（3）在0.3mm~1.5mm的粒徑范圍內(nèi)，粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率受到光源偏振態(tài)變化的影響較大；（4）在受影響較大的0.3mm~1.5mm的粒徑范圍內(nèi)，用垂直偏振光進(jìn)行粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率最高、非偏振光次之、平行偏振光最低；（5）在設(shè)計(jì)激光粒度儀時(shí)，可以通過(guò)選擇垂直偏振光源來(lái)獲得相對(duì)較好的性能，可顯著提高激光粒度儀粒度測(cè)量的準(zhǔn)確性和分辨率等性能指標(biāo)。
 
 
參考文獻(xiàn)：
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[3] http://www.fritsch.cn/Download/2006530114447229.pdf
[4] http://www.ssi.shimadzu.com/products/literature/Testing/SALD-7101.pdf
[5] 張福根，一種激光粒度儀，中華人民共和國(guó)國(guó)家知識(shí)產(chǎn)權(quán)局，CN 201773057 U
[6] 蔡小舒，蘇明旭，沈建琪等，顆粒粒度測(cè)量技術(shù)及應(yīng)用，北京：化學(xué)工業(yè)出版社，2010，P.88
[7] 張福根，論現(xiàn)代激光粒度儀采用全米氏（Mie）理論的必要性，粒度測(cè)量基礎(chǔ)理論與研究論文集，珠海：珠海歐美克儀器有限公司,2007，P.43
[8] 項(xiàng)建勝，何俊華，Mie光散射理論的數(shù)值計(jì)算方法[J]，應(yīng)用光學(xué)，2007，28(3)：363-366
[9] 沈建琪，劉蕾，經(jīng)典Mie散射的數(shù)值計(jì)算方法改進(jìn)[J]，中國(guó)粉體技術(shù)，2005，4(1)：1-5
[10] 蔡小舒，蘇明旭，沈建琪等，顆粒粒度測(cè)量技術(shù)及應(yīng)用，北京：化學(xué)工業(yè)出版社，2010，P.70
 
 
附錄：
計(jì)算所用數(shù)據(jù)
 

 
The impact of light polarization on the size measuring of laser particle size analyzer
Chen Jin1, Pan Linchao2, Zhang Fugen1
1Zhuhai OMEC Instruments Co., Ltd. Zhuhai, 519085
2College of Precision Instrument & Optoelectronics Engineering, Tianjin University, Tianjin, 300072
 
Abstract: The impact of laser source polarization on the size measuring of laser particle size analyzer was discussed. The size interval affected by light polarization is mainly between 0.3mm~1.5mm. If the laser source with vertical polarization had been adopted at the stage of designing instrument, the measuring accuracy and resolution on the above size interval could be improved significantly, so the relative better performance could be acquired.
Keywords: laser particle size analyzer, polarization